光的夫郎和费衍射是多条纹中间最宽外面变窄
电子衍射因为各种原因很少有详细计算和实验
所以大部分人使用的是费曼的简化公式
那里面电子穿过一个高斯型势函数控制的狭缝时在屏上呈现为高斯分布
潘估计作ppt的时候直接给混一起了

【 在 djh89 (Joshiwa) 的大作中提到: 】
: 在2020新年演讲《量子革m》中，
: 潘院士前四十分钟里多次讲到，
: 而且ppt里面的图片也相应显示，
: ...................
--
FROM 180.164.5.*

他本科老师没让他认真计算一遍

【 在 djh89 (Joshiwa) 的大作中提到: 】
: 对啊，潘院士说这个是高斯分布，
: 而且ppt作图真的是按高斯分布来做的，
: 完全没有次级条纹的意思。
: ...................
--
FROM 180.164.5.*

嘿嘿，这个我支持你去和他掐

【 在 tsh2012 (tsh2012) 的大作中提到: 】
: 这件事情上，大家对潘院士是不是有点过于温和了，业界内为什么不来一波，如同对王院士一样扒了他底裤，印上物理民科标签！
--
FROM 180.164.5.*

费曼使用了高斯型的半透明缝，得到的是高斯型结果。
对于一般情况来说，需要根据具体实验仪器结构来算，特别需要考虑缝是实际物质的还是电磁吸引的。
不过，无论哪种问题都和忽略波动性没关系，纯粹是因为他只找到了这个的解析结果。
《量子力学与路径积分》里面他给了计算过程，确实只有加高斯型滤镜才能积分出来。
当然用数值方法算是可以给出结果的，上次让学生做的本科毕业就是算这个，但话说回来
没找到干涉设备细节的时候给个理论形式算也不太有意义。

说一千到一万，潘老板肯定是混淆了电子和光子。

【 在 armeria 的大作中提到: 】
: 费曼这里说电子的单缝衍射条纹是高斯型其实也是不严谨的，有问题的，忽略了电子的波动性，电子的单缝衍射条纹也应该与光子的衍射条纹类似，是多峰不是单峰。费曼这里想重点讨论的是经典粒子与微观量子的双缝衍射的差异，所以他并没有严格考虑量子的单缝行为，而是直接把经典粒子的粒子性单缝行为的缩小版按到了量子的单缝上，他更想说的是量子双缝的波动干涉，却忽略了量子在单缝就有波动性的衍射行为。
:
--
FROM 180.164.5.*

图3-6那几个很难称为多峰分布，当然如果严格用他的积分法去算的话，在某些参数
条件下会出现多峰分布的，不过很显然基本没人算过，潘老板也不例外。（而且
那个计算还有一系列问题）

【 在 armeria (armeria) 的大作中提到: 】
: 费曼在《量子力学与路径积分》第三章里计算了锐边狭缝的衍射强度分布，就是多峰分布。
--
FROM 180.164.5.*